Самосогласо́ванное по́ле — усредненное поле сил взаимодействия с данной частицей всех других частиц квантовомеханической системы, состоящей из многих частиц. Данный метод широко применяется для приближенного описания состояний и расчета многоэлектронных атомов, молекул, тяжелых ядер, электронов в металле, системы спинов в ферромагнетике и т. д. Исторически первым вариантом самосогласованного поля было т. н. молекулярное поле, введенное в 1907 году французским физиком П. Вейсом для объяснения ферромагнетизма. Вейс предположил, что магнитный момент каждого атома ферромагнетика находится еще во внутреннем молекулярном поле, которое само пропорционально магнитному моменту и, таким образом, самосогласованно. В действительности это поле выражает на языке самосогласованного приближения квантовое обменное взаимодействие.
Простейший метод введения самосогласованного поля, в котором определяются не волновые функции, а плотность распределения частиц в пространстве, — метод Томаса — Ферми, объясняющий порядок заполнения электронных оболочек в атомах, а следовательно, и периодическую систему элементов, и применимый также в теории тяжелых ядер. Более точный метод введения такого поля — метод Хартри, в котором волновая функция многоэлектронного атома представляется приближенно в виде произведения волновых функций отдельных электронов, соответствующих различным квантовым состояниям электронов в атоме. Более совершенный метод — Хартри — Фока, исходящий из волновой функции (электронов в атоме) правильной симметрии в виде определителя из одноэлектронных орбитальных волновых функций. Одноэлектронные функции находят, как и в методе Хартри, из минимума средней энергии; при этом получается поле с усреднением, в котором учитывается корреляция орбитальных электронов, связанная с их обменом.